Anexo:Isótopos de oganesón
Oganesón (Og) es un elemento sintético creado en un colisionador de partículas, y por lo tanto no es posible determinar con exactitud una masa atómica estándar. Al igual que todos los elementos artificiales, no tiene isótopos estables. El primer isótopo —y el único hasta el momento— en ser sintetizado fue 294Og en el año 2006; que tiene un período de semidesintegración de 890 microsegundos.
Tabla de isótopos
editar| símbolo del núclido | Z(p) | N(n) | masa isotópica (u) |
período de semidesintegración |
modo(s) de desintegración | isótopo(s) resultantes |
espín nuclear |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 294Og | 118 | 176 | 294.21392(71)# | 890 µs | α | 290Lv |
Notas
editar- Los valores marcados con # no derivan meramente de los datos experimentales, pero al menos en parte de tendencias sistemáticas.
- Las incertidumbres se dan en forma concisa entre paréntesis después de los últimos dígitos correspondientes. Los valores de incertidumbre indican una desviación estándar. Los valores de la IUPAC son incertidumbres expandidas.
Cálculos teóricos
editarCálculos teóricos realizados sobre las rutas de síntesis y el período de semidesintegración de otros isótopos demostraron que alguns de ellos podrían ser ligeramente más estables que el isótopo sintetizado 294Og, probablemente 293Og, 295Og, 296Og, 297Og, 298Og, 300Og y 302Og.[1][2] De estos, 297Og podría ofrecer las mejores oportunidades de obtener núcleos de vida más larga,[1][2] y por lo tanto podría ser el foco de futuros trabajos con este elemento. Algunos isótopos con muchos más neutrones, como algunos ubicados alrededor de 313Og, incluso podrían ofrecer núcleos de mucha más vida.[3]
Combinaciones blanco-proyectil que conducen al núcleo compuesto por Z=118
editarLa siguiente tabla contiene varias combinaciones de objetivos y proyectiles que podrían utilizarse para formar núcleos compuestos con Z = 118.
| Blanco | CN | Proyectil | Resultado del intento |
|---|---|---|---|
| 160Gd | 296Og | 136Xe | Reacción aún no experimentada |
| 208Pb | 294Og | 86Kr | Intento infructuoso |
| 232Th | 296Og | 64Ni | Reacción aún no experimentada |
| 238U | 296Og | 58Fe | Reacción aún no experimentada |
| 244Pu | 298Og | 54Cr | Reacción aún no experimentada |
| 248Cm | 298Og | 50Ti | Reacción aún no experimentada |
| 250Cm | 300Og | 50Ti | Reacción aún no experimentada |
| 249Cf | 297Og | 48Ca | Reacción satisfactoria
|
| 252Cf | 300Og | 48Ca | Reacción aún no experimentada |
| 257Fm | 297Og | 40Ar | Reacción aún no experimentada |
Cálculos teóricos en secciones transversales de evaporación
editarLa siguiente tabla contiene varias combinaciones blanco-proyectil para los cálculos que han proporcionado estimaciones para la sección eficaz de los rendimientos de diversos canales de evaporación de neutrones. Se da el canal con el más alto rendimiento esperado.
| Blanco | Proyectil | Isótopo inestable | Canal (producto) | σ max | Modelo | Ref. |
|---|---|---|---|---|---|---|
| 208Pb | 86Kr | 294Og | 1n (293Og) | 0.1 pb | SDN | [4] |
| 208Pb | 85Kr | 293Og | 1n (292Og) | 0.18 pb | SDN | [4] |
| 252Cf | 48Ca | 300Og | 3n (297Og) | 1.2 pb | SDN | [5] |
| 251Cf | 48Ca | 299Og | 3n (296Og) | 1.2 pb | SDN | [5] |
| 249Cf | 48Ca | 297Og | 3n (294Og) | 0.3 pb | SDN | [5] |
- Leyenda
- SDN = Sistema di-nuclear
- σ = Sección eficaz
Referencias
editar- ↑ a b P. Roy Chowdhury, C. Samanta, and D. N. Basu (26 de enero de 2006). «α decay half-lives of new superheavy elements». Phys. Rev. C (en inglés) 73: 014612. Bibcode:2006PhRvC..73a4612C. arXiv:nucl-th/0507054. doi:10.1103/PhysRevC.73.014612.
- ↑ a b C. Samanta, P. Roy Chowdhury and D. N. Basu (6 de abril de 2007). «Predictions of alpha decay half lives of heavy and superheavy elements». Nuclear Physics A (en inglés) 789 (1-4): 142-154. Bibcode:2007NuPhA.789..142S. arXiv:nucl-th/0703086. doi:10.1016/j.nuclphysa.2007.04.001.
- ↑ S B Duarte, O A P Tavares, M Gonçalves, O Rodríguez, F Guzmán, T N Barbosa, F García and A Dimarco (2004). «Half-life predictions for decay modes of superheavy nuclei». J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. (en inglés) 30 (10): 1487-1494. Bibcode:2004JPhG...30.1487D. doi:10.1088/0954-3899/30/10/014.
- ↑ a b Feng, Zhao-Qing; Jin, Gen-Ming; Li, Jun-Qing; Scheid, Werner (2007). «Formation of superheavy nuclei in cold fusion reactions». Physical Review C 76 (4): 044606. Bibcode:2007PhRvC..76d4606F. arXiv:0707.2588. doi:10.1103/PhysRevC.76.044606.
- ↑ a b c Feng, Z; Jin, G; Li, J; Scheid, W (2009). «Production of heavy and superheavy nuclei in massive fusion reactions». Nuclear Physics A 816 (1-4): 33. Bibcode:2009NuPhA.816...33F. arXiv:0803.1117. doi:10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003.
Bibliografía
editarMasas de isótopos
editar- M. Wang, G. Audi, A.H. Wapstra, F.G. Kondev, M. MacCormick, X. Xu, et al. (2012). «The AME2012 atomic mass evaluation (II). Tables, graphs and references.». Chinese Physics C, 36 (12): 1603-2014. doi:10.1088/1674-1137/36/12/003.[1]
- G. Audi, A. H. Wapstra, C. Thibault, J. Blachot and O. Bersillon (2003). «The NUBASE evaluation of nuclear and decay properties». Nuclear Physics A 729 (1): 3-128. Bibcode:2003NuPhA.729....3A. doi:10.1016/j.nuclphysa.2003.11.001.
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