El operador de número de partículas actúa en el espacio de Fock . Dado un estado de Fock
|
Ψ
⟩
ν
{\displaystyle |\Psi \rangle _{\nu }}
compuesto de estados base de una sola partícula
|
ϕ
i
⟩
{\displaystyle |\phi _{i}\rangle }
:
|
Ψ
⟩
ν
=
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
{\displaystyle |\Psi \rangle _{\nu }=|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }}
con operadores de creación y aniquilación
a
†
(
ϕ
i
)
{\displaystyle a^{\dagger }(\phi _{i})}
y
a
(
ϕ
i
)
{\displaystyle a(\phi _{i})\,}
se define el operador de número de partículas como
N
i
^
=
d
e
f
a
†
(
ϕ
i
)
a
(
ϕ
i
)
{\displaystyle {\hat {N_{i}}}\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ a^{\dagger }(\phi _{i})a(\phi _{i})}
y tenemos:
N
i
^
|
Ψ
⟩
ν
=
N
i
|
Ψ
⟩
ν
{\displaystyle {\hat {N_{i}}}|\Psi \rangle _{\nu }=N_{i}|\Psi \rangle _{\nu }}
donde
N
i
{\displaystyle N_{i}}
es el número de partículas en el estado
|
ϕ
i
⟩
{\displaystyle |\phi _{i}\rangle }
. Se puede demostrar la ecuación anterior notando que
a
(
ϕ
i
)
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
=
N
i
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
a
†
(
ϕ
i
)
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
=
N
i
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
{\displaystyle {\begin{matrix}a(\phi _{i})|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }&=&{\sqrt {N_{i}}}|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }\\a^{\dagger }(\phi _{i})|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }&=&{\sqrt {N_{i}}}|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }\end{matrix}}}
entonces
N
i
^
|
Ψ
⟩
ν
=
a
†
(
ϕ
i
)
a
(
ϕ
i
)
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
=
N
i
a
†
(
ϕ
i
)
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
=
N
i
N
i
|
ϕ
1
,
ϕ
2
,
⋯
,
ϕ
i
−
1
,
ϕ
i
,
ϕ
i
+
1
,
⋯
,
ϕ
n
⟩
ν
=
N
i
|
Ψ
⟩
ν
{\displaystyle {\begin{matrix}{\hat {N_{i}}}|\Psi \rangle _{\nu }=a^{\dagger }(\phi _{i})a(\phi _{i})|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }&=&{\sqrt {N_{i}}}a^{\dagger }(\phi _{i})|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }\\&=&{\sqrt {N_{i}}}{\sqrt {N_{i}}}|\phi _{1},\phi _{2},\cdots ,\phi _{i-1},\phi _{i},\phi _{i+1},\cdots ,\phi _{n}\rangle _{\nu }\\&=&N_{i}|\Psi \rangle _{\nu }\\\end{matrix}}}